Чему равно нормальное напряжение формула

ПроСопромат.ру

Технический портал, посвященный Сопромату и истории его создания

Нормальные напряжения при изгибе

При выводе формулы для вычисления нормальных напряжений рассмотрим такой случай изгиба, когда внутренние силы в сечениях балки приводятся только к изгибающему моменту, а поперечная сила оказывается равной нулю. Этот случай изгиба носит название чистого изгиба. Рассмотрим средний участок балки, подвергающийся чистому изгибу.

В нагруженном состоянии балка прогибается так,что ее нижние волокна удлиняются,а верхние укорачиваются.

Поскольку часть волокон балки растягивается, а часть сжимается, причем переход от растяжения к сжатию происходит плавно, без скачков, в средней части балки находится слой, волокна которого только искривляются, но не испытывают ни растяжения, ни сжатия. Такой слой называют нейтральным слоем. Линия, по которой нейтральный слой пересекается с поперечным сечением балки, называется нейтральной линией или нейтральной осью сечения. Нейтральные линии нанизаны на ось балки. Нейтральная линия — это линия, в которой нормальные напряжения равны нулю.

Линии, проведенные на боковой поверхности балки перпендикулярно оси, остаются плоскими при изгибе. Эти опытные данные позволяют положить в основу выводов формул гипотезу плоских сечений (гипотеза Бернулли). Согласно этой гипотезе сечения балки плоские и перпендикулярные к ее оси до изгиба, остаются плоскими и оказываются перпендикулярными изогнутой оси балки при ее изгибе.

Допущения для вывода формул нормального напряжения: 1) Выполняется гипотеза плоских сечений. 2) Продольные волокна друг на друга не давят (гипотеза о ненадавливании) и, следовательно, каждое из волокон находится в состоянии одноосного растяжения или сжатия. 3) Деформации волокон не зависят от их положения по ширине сечения. Следовательно, и нормальные напряжения, изменяясь по высоте сечения, остаются по ширине одинаковыми. 4) Балка имеет хотя бы одну плоскость симметрии, и все внешние силы лежат в этой плоскости. 5) Материал балки подчиняется закону Гука, причем модуль упругости при растяжении и сжатии одинаков. 6) Соотношения между размерами балки таковы, что она работает в условиях плоского изгиба без коробления или скручивания.

Рассмотрим балку произвольного сечения, но имеющую ось симметрии.Изгибающий момент представляет собой результирующий момент внутренних нормальных сил, возникающих на бесконечно малых площадках и может быть выражен в интегральном виде: (1), где y — плечо элементарной силы относительно оси х

Формула (1) выражает статическую сторону задачи об изгибе прямого бруса, но по ней по известному изгибающему моменту нельзя определить нормальные напряжения, пока не установлен закон их распределения.

Выделим на среднем участке балки и рассмотрим участок длиной dz, подвергающийся изгибу. Изобразим его в укрупненном масштабе.

К выводу формул при изгибе: а) участок балки до деформации; б) участок балки после деформации

Сечения, ограничивающие участок dz, параллельны друг другу до деформации, а после приложения нагрузки повернутся вокруг своих нейтральных линий на угол . Длина отрезка волокон нейтрального слоя при этом не изменится и будет равна:, где -это радиус кривизны изогнутой оси балки. А вот любое другое волокно, лежащее ниже или выше нейтрального слоя, изменит свою длину. Вычислим относительное удлинение волокон, находящихся от нейтрального слоя на расстоянии у. Относительное удлинение — это отношение абсолютной деформации к первоначальной длине ,тогда:

Сократим на и приведем подобные члены, тогда получим:(2) Эта формула выражает геометрическую сторону задачи о чистом изгибе: деформации волокон прямо пропорциональны их расстояниям до нейтрального слоя.

Теперь перейдем к напряжениям, т.е. будем рассматривать физическую сторону задачи. в соответствии с допущением о ненадавливании волокон используем закон Гука при осевом растяжении-сжатии:, тогда с учетом формулы (2) имеем (3),т.е. нормальные напряжения при изгибе по высоте сечения распределяются по линейному закону. На крайних волокнах нормальные напряжения достигают максимального значения, а в центре тяжести сечения равны нулю. Подставим (3) в уравнение (1) и вынесем за знак интеграла дробь как постоянную величину, тогда имеем. Но выражение — это осевой момент инерции сечения относительно оси х — I_х. Его размерность см 4 , м 4

Тогда ,откуда (4) ,где — это кривизна изогнутой оси балки, а — жесткость сечения балки при изгибе.

Подставим полученное выражение кривизны (4) в выражение (3) и получим формулу для вычисления нормальных напряжений в любой точке поперечного сечения: (5)

Т.о. максимальные напряжения возникают в точках, наиболее удаленных от нейтральной линии. Отношение (6) называют осевым моментом сопротивления сечения. Его размерность см 3 , м 3 . Момент сопротивления характеризует влияние формы и размеров поперечного сечения на величину напряжений.

Тогда максимальные напряжения: (7)

Условие прочности при изгибе: (8)

При поперечном изгибе действуют не только нормальные, но и касательные напряжения,т.к. имеется поперечная сила. Касательные напряжения усложняют картину деформирования, они приводят к искривлению поперечных сечений балки, в результате чего нарушается гипотеза плоских сечений. Однако исследования показывают, что искажения, которые привносят касательные напряжения, незначительно влияют на нормальные напряжения,подсчитанные по формуле (5). Таким образом ,при определении нормальных напряжений в случае поперечного изгиба теория чистого изгиба вполне применима.

Нейтральная линия. Вопрос о положении нейтральной линии.

При изгибе отсутствует продольная сила, поэтому можно записать Подставим сюда формулу нормальных напряжений (3) и получим Так как модуль продольной упругости материала балки не равняется нулю и изогнутая ось балки имеет конечный радиус кривизны, остается положить, что этот интеграл представляет собой статический момент площади поперечного сечения балки относительно нейтральной линии-оси х , и, поскольку он равен нулю, то нейтральная линия проходит через центр тяжести сечения.

Условие (отсутствие момента внутренних сил относительно силовой линии) даст или с учетом (3) . По тем же соображениям (см. выше) . В подынтегральном выражении — центробежный момент инерции сечения относительно осей х и у равен нулю, значит, эти оси являются главными и центральными и составляют прямой угол. Следовательно, силовая и нейтральная линии пр прямом изгибе взаимно перпендикулярны.

Установив положение нейтральной линии, несложно построить эпюру нормальных напряжений по высоте сечения. Ее линейный характер определяется уравнением первой степени.

Характер эпюры σ для симметричных сечений относительно нейтральной линии, М Запись опубликована 18.04.2015 автором admin в рубрике Изгиб.

Источник



Как определить нормальное напряжение?

Автор: Константин Вавилов · Опубликовано 02.02.2016 · Обновлено 28.11.2017

Сегодня будем говорить о том, как определить нормальное напряжение при растяжении (сжатии). Долго говорить не придется, так как определяется оно элементарно.

Формула для нахождения нормального напряжения следующая:

То есть это отношение продольной силы (N) к площади поперечного сечения (A), на которой действует эта сила.

Пример определение нормальных напряжений

Посмотрим, как на практике пользоваться этой формулой. Например, возьмем брус с постоянным поперечным сечением, на который действует кучка внешних сил. Вас просят найти максимальное нормальное напряжение, возникающее в поперечных сечениях бруса.

Ваша тактика будет такой: Сначала нужно определить продольные силы и по-хорошему построить эпюру, чтобы видеть наиболее опасное сечение, то есть сечение, в котором внутренняя сила максимальная.

В нашем случае продольную силу берем равной трем килоньютонам и делим на площадь поперечного сечения:

Итого получили максимальное напряжение равное 15 мегапаскалям, что для стального бруса совсем пустяк.

Источник

Нормальное напряжение

Полный текст Вакансии Курсы Консультации

Нормальное напряжение: ; относительная деформация ; Закон Гука: ; s = Е×e; ; абсолют. удлинение ; относит. поперечная деформация ; коэфф. Пуассона ; удлинение стержня ; работа при растяжении ; потенциальная энергия ; учет собств. веса стержня: N(z) = P + g×F×L; ; ; условие прочности при растяж.-сж: smax£ [s]; – допуск. напр.; линейное напряженное состояние: полное напр.: ; нормальное: ; касательное:

; на перпендикулярных площадках ; ;

tb = — ta; главные напряжения: s1>s2>s3; на наклонной площадке: ; или ; закон парности касательных напр. txz= — tzx; ; ; ; ; ; sa+sb=s1+s2; макс. касательное напряжение ; главные напр-ния ;

положение главных площадок ; ;

объемное напряженное состояние: ;

;макс. касат. напр. ;

напряжения по октаэдрической площадке ;

первый инвариант: sx+sy+sz=s1+s2+s3; обобщенный закон Гука:

относит. объемная деформация ; ;

среднее напряжение ; ; модуль объемной деформации: К= ; потенц. энергия U= ; удельная потенциальная энергия

; u = uо + uф; энергия из-за изменения объема: ; энергия из-за изменения формы:

; тензор для главных напряжений:

Инварианты напряженного состояния:

J1= sx + sy + sz; J2= sxsy +sysz + sysz — t2xy — t2zx — t2yz;

J3= sxsysz — sxt2yz — syt2zx — szt2xy + 2txytzxtyz.

Сопоставление зависимостей напряженного и деформированного плоского сост.:

; ; Инварианты деформированного состояния:

J1= ex + ey + ez; J2= exey +eyez + ezex — g2xy — g2yz — g2zx;

1-ая теория прочности (теория наибольших нормальных напряжений):smax= s1£ [s].

2-ая теор. прочности (теория наибольших относительных деформаций): emax= e1£ [e]. e1= , условие прочности sэквII= s1 — m(s2 + s3)£ [s].

3-я теор. проч. (теория наибольших касательных напряжений):tmax £ [t], tmax= ,

условие прочности: sэквIII= s1 — s3£ [s], sэквIII= £ [s]. При sy=0 . 4-я теор. прочности (энергетическая теория):

uф£[uф]. . Для плоского напряж. сост.: . sy=0, Þ .

Теория прочности Мора: , когда допускаемые напряжения на растяжение [sp] и сжатие [sс] не одинаковы (чугун).

Чистый сдвиг. ; угол сдвига g » . Закон Гука при сдвиге: g = t/G; t = G×g;

модуль сдвига (модуль второго рода): ; потенциальная энергия при сдвиге ; удельная потенц. энергия: ; объем V=а×F; ;

Геометрические характеристики сечений: площадь ; статический момент относительно оси x или y: ; ; координаты центра тяжести:

Осевой момент инерции: ; ; полярный момент инер.: ;

Jy + Jx = Jp; центробежный момент инерции: . Прямоугольник:

; Jxy=0. Круг: . Четверть круга: Jy=Jx=0,055R4; Jxy=±0,0165R4; Jx0=0,0714R4; Jy0=0,0384R4. Моменты инерции относительно параллельных осей: Jx1=Jx + a2F; Jy1=Jy + b2F; Jy1x1=Jyx + abF. Моменты инерции при повороте осей: Jx1=Jxcos2a + Jysin2a — Jxysin2a; Jy1=Jycos2a + Jxsin2a + Jxysin2a; Jx1y1= (Jx — Jy)sin2a + Jxycos2a; Jy1 + Jx1= Jy + Jx. Угол, определяющий положение главных осей: . Мом-ты инерц. относит. главн. центр. осей инерц.: ; Jmax+Jmin=Jx+Jy.

Радиус инерции: ; Jx=F×ix2, Jy=F×iy2. Осевой момент сопротивления:

; для прямоугольника: ; для круга:

Wx=Wy= ; трубчатое сечение (кольцо): Wx=Wy= ;

a = dН/dB. Полярный момент сопротивления: ; для круга:Wр= .

Кручение. , . Угол закручивания: ; относит. угол закручивания: . Потенциальная энергия при кручении: ;

Условие прочности: ; [t] = ; условие жесткости: qmкax£[q]. Кручение бруса прямоугольного сеч.: ; ; Wk= ahb2; Jk= bhb3; t= g×tmax.

Изгиб. . Нормальные напряжения: . Закон Гука при изгибе: , формула Навье: . Максимальные напряжения:

, Jx/ymax=Wx—момент сопротивления сечения при изгибе, .

Касательные напряжения – формула Журавского: . Для прямоугольного сечения: , F=b×h, для круглого сечения: , F=p×R2, для любого сечения: . Главные напряжения при поперечном изгибе: .

Условие прочности по нормальным напряжениям , условие прочности по касательным напряжениям .

Условия прочности по различным теориям прочн.: I-я: ;

II-я: (при коэфф. Пуассона m=0,3);

Закон Гука при изгибе: . — дифференциальное уравнение изогнутой оси балки. Приближенное дифференциальное уравнение изогнутой оси балки: . — уравнение углов поворота, — уравнение прогибов. Метод начальных параметров.

EJ = M(x) = RA×x – – M(x – a)0 + – P(x – a – b); интегрируем:

EJ = EJq0 + RA× – – M(x – a) + – P ;

EJy =EJy0 + EJq0x + RA× – – M + – P .

Дифференциальные зависимости при изгибе: ; ;

; . Определение перемещений способом фиктивной нагрузки.

; ; ; ; . Теорема о трех моментах:

Косой изгиб. Напряжение в произв. точке с координатами «x, y»: ;

, Mx=M×cosa; My=M×sina, . Уравнение нейтр. линии:

, или .Угол наклона нейтральной линии к главной оси «х»: . . Наиб. напр. ,

Wx=Jx/ymax; Wy=Jy/xmax. Прогиб «f»: , .

Внецентренное сжатие–растяжение. Нормальное напряжение в произвольной точке:

; N>0 – если сила растягивающая, Mx, My>0, если моменты «растягивают» сеч. в I-ой четверти. Внутренние усилия: N=P; My=P×xp; Mx=P×yp. Напряжения: или ,

Уравнение нейтр. линии: . Отрезки, отсекаемые нейтр. линией на осях коорд.: . – координаты контура ядра.

Получить полный текст Подготовиться к ЕГЭ Найти работу Пройти курс Упражнения и тренировки для детей

Изгиб с кручением. Макс. нормальные и касательные напряжения в опасных точках:

, , (для круга: W= –осевой момент сопротивления, Wр= –полярный момент сопротивления сечения). Главные напряжения в опасных точках:

Проверка прочности: по IV-ой теории прочности:

теория Мора: m=[sp]/[sc].

II-ая: , при коэффициент Пуассона m=0,3;

, момент сопротивления: , диаметр вала: .

Перемещение, вызванное несколькими силовыми факторами: DР=DРP+DРQ+DРM. Перемещение вызванное силой Р, будет: DР=Р×dР. Работа внешних сил, действующих на упругую систему: . – работа при статическом действии обобщенной силы на упругую систему.

Работа внутренних сил (сил упругости) в случае плоского изгиба: . Потенциальная энергия U=A.

Теорема о взаимности работ (теорема Бетли): А12=А21, Р1×D12=Р2×D21.

D11– перемещение по направлению силы Р1 от действия силы Р1;

D12– перемещение по направлению силы Р1 от действия силы Р2;

D21– перемещение по направлению силы Р2 от действия силы Р1;

D22– перемещение по направлению силы Р2 от действия силы Р2.

А12=Р1×D12 – работа силы Р1 первого состояния на перемещении по ее направлению, вызванном силой Р2 второго состояния. Аналогично: А21=Р2×D21 – работа силы Р2 второго состояния на перемещении по ее направлению, вызванном силой Р1 первого состояния..

Теорема о взаимности перемещений (теорема Максвелла) Если Р1=1 и Р2=1, то Р1d12=Р2d21, т. е. d12=d21, в общем случае dmn=dnm. Обобщенное перемещение (формула или интеграл Мора):

Для плоской системы: . .

Вычисление интегр. Мора способом Верещагина. . .

Перемножение эпюр, имеющих вид трапеций: .

При действии равномерно распределенной нагрузки на шарнирно опертую балку эпюра строится в виде выпуклой квадратичной параболы, площадь , , т. е. , хС=L/2. Для «глухой» заделки при равномерно распределенной нагрузке имеем вогнутую квадратичную параболу, для которой ; , , хС=3L/4. Теорема Кастильяно: , , .

Канонические уравнения метода сил:

коэффициенты находят по способу Верещагина: ; и т. д.

При чистом изгибе кривых брусьев большой кривизны: ; –

радиус нейтр. слоя Для прямоугольного сеч. высотой h, с наружным радиусом R2 и внутренним R1: . При h/R

Источник