Меню

Ток смещения это ток возникающий

Электрический ток смещения

Холодный ток, ток смещения в Эфире

Эксперимент, показывающий, что высокочастотный ток смещения в Эфире проникает через стекло и не оказывает разрушающего действия, ибо он не несет зарядов (не является потоком электронов). Ионизация воздуха — лишь побочное явление в этом процессе.

Электрический ток смещения, абсорбционный ток, ток поляризации, холодный ток — переменный электрический ток, происходящий за счет электрической поляризации частиц среды (вещественного диэлектрика, электролита, плазмы, Эфира), без перемещения зарядов за пределы частиц; величина, плотность которой (jсм) определяется скоростью изменения во времени индукции электрического поля8046-12.jpg. Наряду с «обычным», «горячим» электрическим током проводимости, создаваемым движением заряженных частиц вещества — электронов и ионов, jсм входит в Максвелла уравнения и является источником магнитного поля H [A/m]:
rot(H) = j + j(1)

Часть jcм. = jп.в. + jп.э., называемая плотностью тока поляризации вещества jп.в., обусловлена изменением во времени вектора поляризации вещества Р, jп.в. = dP/dt, и представляет собой электрический ток, связанный с реальным смещением микрозарядов, входящих в состав нейтральных атомов, молекул, скоплений свободных заряженных частиц или квазинейтральной плазмы. Другая часть — jп.э. — это плотность тока поляризации Эфира.

Для обоснования добавочного члена в уравнении (1) Максвелл использовал аналогию между диэлектрической и механической упругой средами. Согласно этой аналогии, под действием приложенного электрического поля E [V/m] в диэлектрической среде происходит электрическое смещение (т. е. относительное смещение положительных и отрицательных электрических зарядов в электрически нейтральной среде), пропорциональное приложенному полю. Изменение во времени этого смещения представляет собой такой же электрический ток, как и ток проводимости. Суммарный ток в уравнении (1) Максвелл считал полным током в среде и называл его «истинным» током. В современной релятивистской электродинамике, отрицающей Эфир, идея Максвелла об электрическом смещении фактически не используется, но вектор D [C/m 2 ] иногда называют электрическим смещением (электрической индукцией).

Введение тока смещения в уравнение (1) позволило Максвеллу предсказать существование электромагнитных волн, высказать гипотезу об электромагнитной природе света и вычислить скорость света в вакууме через электродинамические постоянные, входящие в уравнения электромагнитного поля.

Существуют различные типы токов смещения, вызванные разными причинами и происходящие в разных средах.

Такой ток характерен в разной степени для всех диэлектриков, но в особенности для диэлектрических материалов электрических конденсаторов, что обеспечивает их емкость намного выше воздушных конденсаторов, где отсутствует поляризация вещества P. Свойство этих токов двигать части молекул используется для равномерного нагрева вещества по всему его объему в СВЧ-печах.

Ток смещения в Эфире на жаргоне радиотехников называется «холодным током», так как он практически не нагревает проводников, распространяясь вне них и не неся в себе заряженных частиц, то есть тока, вызывающего нагрев.

Причинами магнитоэлектрической индукции могут быть различные физические явления, причинно противоположные электромагнитной индукции, а вовсе не те же самые, как это декларирует современная слабоумная математическая физика, путающая причины и следствия. Процессы магнитоэлектрической индукции возникают из-за двух различных типов изменений магнитного поля: во времени (фарадеев тип) или в пространстве (лоренцев тип). Причины магнитоэлектрической индукции могут быть как внутренними, так и внешними.

Простейшим примером магнитоэлектрической индукции является самоиндукция — реакция индуктивности на изменение магнитного потока в ней. Более сложными являются процессы магнитоэлектрической индукции в электрических машинах, а также пример работы трансформатора переменного тока, изобретенного в XIX веке, который сегодня широко используется в промышленности и быту.

Литература по токам смещения

  1. Максвелл Дж. К., Трактат об электричестве и магнетизме. Классики естествознания, пер. с англ., т. 1-2, М., 1989;
  2. Максвелл и развитие физики XIX — XX вв., М., 1985;
  3. Власов А. А., Макроскопическая электродинамика, M., 1955;
  4. Никольский В. В., Теория электромагнитного поля, 3 изд., M., 1964;
  5. Джексон Дж., Классическая электродинамика, пер. с англ., M., 1965;
  6. Каценеленбаум Б. 3., Высокочастотная электродинамика, M., 1966;
  7. Стражев В. И., Томильчик Л. M., Электродинамика с магнитным зарядом, Минск, 1975;
  8. Медведев Б. В., Начала теоретической физики, M., 1977;
  9. Новожилов Ю. В., Яппа Ю. А., Электродинамика, M., 1978;
  10. Туров E. А., Материальные уравнения электродинамики, M., 1983;
  11. Гущич В. И., Hикитин А. Г., Симметрия уравнений Максвелла, К., 1983;
  12. Бредов M. M., Румянцев В. В., Tоптыгин И. H., Классическая электродинамика, M., 1985.
  13. Николаев Г.В. Исторические предпосылки возникновения противоречий в электродинамике -Томск: Изд-во “Твердыня”, 2003.
  14. Николаев Г.В. Отношение специалистов к попыткам совершенствования электродинамики -Томск: Изд-во “Твердыня”, 2003.
  15. Горбацевич Ф.Ф. Деформация эфирной среды
  16. Хайдаров К.А. Эфирная природа электричества. — BRI, 2004.
  17. Хайдаров К.А. О реальных явлениях электромагнетизма. — BRI, 2015.

Хайдаров К.А.

Вещество и поле не есть что-то отдельное от эфира, также как и человеческое тело не есть что-то отдельное от атомов и молекул его составляющих. Оно и есть эти атомы и молекулы, собранные в определенном порядке. Также и вещество не есть что-то отдельное от элементарных частиц, а оно состоит из них как базовой материи. Также и элементарные частицы состоят из частиц эфира как базовой материи нижнего уровня. Таким образом, всё, что есть во вселенной — это есть эфир. Эфира 100%. Из него состоят элементарные частицы, а из них всё остальное. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

Источник

Понятие тока смещения в электродинамике Максвелла

Хорошее объяснение тока смещения дано в [1]. Закон полного тока для произвольного контура в магнитном поле гласит: циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура L в вакууме пропорциональна алгеброической сумме всех токов, пронизывающих поверхность, натянутую на этот контур [2, с.247],
см. Рис.1,(1).
Применим этот закон к замкнутому контуру с конденсатором, см. Рис. 1.
Если в качестве поверхности выбрать S1, то циркуляция индукции по контуру L будет равна току I. Однако если кто-то предпочтёт использовать поверхность S2, получится конфуз – циркуляция обратится в нуль – S2 токи не пронизывают. Чтобы избавиться от этого, Максвелл предложил к сумме токов в правой часть уравнения добавлять функцию Рис.1, (2), где D – вектор электрического смещения. Для поверхности S1 она равна нулю, для S2 – току I. Эту добавку Максвелл не совсем удачно назвал током смещения – в конденсаторе, находящемся в вакууме, никакого переноса зарядов нет.
Если вообразить, что ток смещения в смысле переноса каких-то гипотетических зарядов реально существует (в целях удобства расчётов, скажем), то можно будет считать, что для переменного тока цепь с конденсатором является замкнутым контуром.
Но тут возникает вопрос, что будет с циркуляцией, если контур L расположить в самом конденсаторе? Максвелл предложил (судя по всему), считать, что циркуляция и здесь определится током смещения; ток смещения в конденсаторе порождает переменное магнитное поле.
Экспериментальных данных, подтверждающих эту гипотезу, у Максвелла тогда не было. Как нет их (убедительных) и поныне. Если же опираться на электродинамику Ампера-Вебера, то магнитное поле внутри конденсатора может возникнуть лишь тогда, когда за время прохождения сигнала между обкладками, существенно изменится частота сигнала.

Заключение
• Попытки измерить магнитное поле токов смещения напрямую уже в наше время предпринимались неоднократно. В корректно поставленных экспериментах обнаружить магнитное поле не удалось.
• Гипотеза Максвелла о том, что ток смещения является источником магнитного поля, не соответствует, на мой взгляд, действительности. Электродинамика Фарадея-Максвелла – тупиковый путь развития этого раздела физики.
• Важные для дальнейшего развития электродинамики эксперименты ещё ждут своих авторов.

Источники информации
1. Наркевич И.И., Волмянский Э.И., Лобко С.И. – Физика. Учебник. Мн.: Новое знание, 2004. – 680 с.
2. Яворский Б.М., Детлаф А.А. Справочник по физике. – М.: Наука, 1990. – 624 с.
02.02.2015

Источник

Ток смещения это ток возникающий

Мы знаем, что постоянный ток в цепи с конденсатором не течет, переменный — протекает. Сила квазистационарного тока во всех элементах цепи, если они соединяются последовательно, одинакова. В конденсаторе, обкладки которого разделяет диэлектрик, ток проводимости, вызванный перемещением электронов, идти не может. Значит, если ток переменный (присутствует переменное электрическое поле), происходит некоторый процесс, который замыкает ток проводимости без переноса заряда между обкладками конденсатора. Этот процесс называют током смещения.

Любое переменное магнитное поле порождает вихревое электрическое поле. Исследуя разные электромагнитные процессы, Максвелл сделал вывод о том, что существует обратное явление: изменение электрического поля вызывает появление вихревого магнитного поля. Это одно из основных утверждений в теории Максвелла.

Готовые работы на аналогичную тему

Так как магнитное поле — обязательный признак любого тока, Максвелл назвал переменное электрическое поле током смещения. Ток смещения следует отличать от тока проводимости, который вызван движением заряженных частиц (электронов и ионов). Токи смещения появляются только в том случае, если электрическое смещение ($\overrightarrow$) переменно. Объемная плотность тока смещения определяется как:

Именно вследствие этого физическое содержание предположения Максвелла о токах смещения сводится к утверждению о том, что переменные электрические поля — источники переменных магнитных полей.

Следует заметить, что плотность тока смещения определена производной вектора $\overrightarrow$, а не самим вектором.

Ток смещения в диэлектрике

По определению вектора электрической индукции ($\overrightarrow$):

где $<\varepsilon >_0$ — электрическая постоянная, $\overrightarrow$ — вектор напряженность, $\overrightarrow

$ — вектор поляризации. Следовательно, ток смещения можно записать как:

где величина $\frac<\partial \overrightarrow

><\partial t>$ — плотность тока поляризации. Токи поляризации — токи, которые вызваны движением связанных зарядов, которые принципиально не отличаются от свободных зарядов. Поэтому нет ни чего странного, что токи поляризации порождают магнитное поле. Принципиальная новизна содержится в утверждении, что вторая часть тока смещения ($<\varepsilon >_0\frac<\partial \overrightarrow><\partial t>$), не связанная с движением зарядов, также порождает магнитное поле. Получается, что в вакууме, любое изменение электрического поля по времени вызывает магнитное поле.

Однако, надо заметить, что сам термин «ток смещения» для диэлектриков имеет какое-то обоснование, так как в них действительно происходит смещение зарядов в атомах и молекулах. Но этот термин применяется и к вакууму, где зарядов нет, значит, нет их смещения.

Полный ток

В том случае, если в проводнике течет переменный ток, то внутри него имеется переменное электрическое поле. Значит, в проводнике существует ток проводимости ($j$) и ток смещения. Магнитное поле проводника определено суммой вышеназванных токов, то есть полным током ($\overrightarrow$):

В зависимости от электропроводности вещества, частоты переменного тока, слагаемые в выражении (4), играют разную роль. В веществах с хорошей проводимостью (например, металлах) и при низких частотах переменного тока плотность тока смещения невелика, тогда как ток проводимости существенен. В таком случае, током смещения пренебрегают, в сравнении с током проводимости. В веществах с высоким сопротивлением (изоляторах) и при больших частотах тока ведущую роль играет ток смещения.

Оба слагаемых в выражении (4) могут иметь одинаковые знаки и противоположные. Следовательно, полный ток может быть и больше и меньше тока проводимости, может даже быть равен нулю.

Значит, в общем случае переменных токов магнитное поле определяется полным током. Если контур разомкнут, то на концах проводника обрывается только ток проводимости. В диэлектрике между концами проводника присутствует ток смещения, который замыкает ток проводимости. Получается, что если под электрическим током понимать полный ток, то в природе все токи замкнуты.

Задание: Плоский конденсатор заряжен и отключен от источника заряда. Он медленно разряжается объемными токами проводимости, которые появляются между обкладками, так как присутствует небольшая электрическая проводимость. Чему равна напряжённость магнитного поля внутри конденсатора? Считать, что краевых эффектов в конденсаторе нет.

Решение:

Допустим, что поверхностная плотность заряда на обкладках равна $\sigma \ и-\sigma .$ В таком случае, модуль вектора электрического смещения ($D$) для плоского конденсатора равен:

Ток смещения можно найти как:

Подставив вместо $D$ правую часть выражения (1.1), имеем:

В соответствии с законом сохранения заряда, можно записать, что:

Полный ток равен:

Для нашего плоского конденсатора, учитывая полученные выражения (1.3), (1.4), имеем:

Ответ: Магнитное поле в конденсаторе равно нулю.

Задание: Допустим, что неограниченную однородную проводящую среду поместили в металлический шар, имеющий заряд $Q$. В этой среде возникнут электрические токи, которые потекут в радиальных направлениях. Покажите, что данная ситуация требует введения тока смещения при описании возникающих полей.

Решение:

Электрические токи, которые текут от (или к ) шару, возбуждают магнитное поле. Определим направление вектора магнитной индукции этого магнитного поля.

Вектор $\overrightarrow$ не имеет радиальной составляющей. Система обдает сферической симметрией. Если бы радиальная составляющая вектора индукции имелась, то она была бы одинаковой для всех точек сферы $S$ (рис.1), концентрической с поверхностью шара, имела направление от центра шара или к его центру. В обоих случаях поток вектора индукции через сферу $S$ был бы не равен нулю, что противоречит уравнению из системы Максвелла:

Значит, вектор индукции магнитного поля должен быть перпендикулярен к радиусу, который проведен из центра шара к рассматриваемой точке. Это также невозможно, так как все направления, перпендикулярные к радиусу, равноправны. Единственная возможность, которая не противоречит симметрии шара, заключается в том, что векторы $\overrightarrow\ и\ \overrightarrow$ всюду равны нулю. Следовательно, равна нулю плотность тока проводимости $\overrightarrow,\ $ что противоречит уравнению:

Для устранения полученного противоречия следует предположить, что магнитные поля порождаются не только токами проводимости. Добавим к току проводимости ток смещения ($I_$), который в нашем случае будет уничтожать возбуждаемое магнитное поле. Его величина определяется из условия:

Ток проводимости, который течет от заряженного шара можно выразить как:

Из выражения (2.3) следует, что:

В соответствии с законом Кулона заряженного проводящего шара, имеем:

\[Q=4\pi r^2D\ \left(2.6\right).\]

Найдем производную по времени от заряда, получим:

Плотность тока смещения при этом будет равна:

Полученное выражение совпадает с определением плотности тока смещения.

Источник

Ток смещения

  • Что такое ток смещения
    • Ток смещения в диэлектрике
    • Полный ток
  • Как найти плотность тока смещения, формула

Что такое ток смещения

Ток смещения или абсорбционный ток — величина, которая прямо пропорциональна скорости изменения электрической индукции.

Каждому переменному магнитному полю свойственно вихревое электрическое поле. Проводя исследования разных электромагнитных процессов, Дж. К. Максвелл определил существование обратного явления, когда электрическое поле, изменяясь, приводит к появлению вихревого магнитного поля.

Данное утверждение является одним из основных в теории Максвелла. Известно, что магнитное поле является признаком любого тока. Основываясь на данном факте, ученый определил переменное электрическое поле, как ток смещения. При измерении он будет отличаться от тока проводимости, который представляет собой следствие движения заряженных частиц в виде электронов и ионов.

Токи смещения можно наблюдать только тогда, когда электрическое смещение \(\vec\) переменно, то есть наблюдают его колебания. Объемную плотность тока в этом случае можно измерить и рассчитать по формуле:

Вывод данного физического содержания теории Максвелла о токах смещения позволяет утверждать, что переменные электрические поля являются источниками переменных магнитных полей. Следует отметить, что для определения плотности тока смещения используют производную вектора \(\vec\)

Ток смещения в диэлектрике

Вектор электрической индукции измеряется по формуле:

Где \(\varepsilon _<0>\) — электрическая постоянная, \(\vec\) — вектор напряженности, \(\vec

\) — вектор поляризации.

Уравнение для тока смещения будет иметь следующий вид:

Где \(\frac>

\) — плотность тока поляризации.

Токи поляризации являются следствием движения связанных заряженных частиц, которые не обладают принципиальными отличиями по сравнению со свободными зарядами. Основываясь на данном факте, можно объяснить порождение магнитного поля токами поляризации. Принципиальной новизной отличается вторая часть уравнения тока смещения:

Данная формула не обладает связью с перемещением заряженных частиц, но также формирует магнитное поле. Можно сделать вывод, что в вакуумной среде любое изменение электрического поля по времени является причиной образования магнитного поля.

Нужно обратить внимание на то, что определение тока смещения для диэлектриков имеет какое-то обоснование, так как в них действительно можно наблюдать смещение зарядов в атомах и молекулах. Но этот термин применяют и к вакууму, в котором отсутствуют заряды, а, следовательно, и их смещение.

Полный ток

При наличии в проводнике переменного тока, внутри него будет образовано переменное электрическое поле. Таким образом, проводник будет вмещать в себе ток проводимости (j) и ток смещения. Магнитное поле проводника рассчитывают, как сумму вышеуказанных токов, то есть полный ток:

Роль данных слагаемых определяется двумя факторами:

  • электропроводность вещества;
  • частота переменного тока.

В зависимости от перечисленных характеристик можно наблюдать следующие процессы:

  1. Вещества с хорошей проводимостью такие, как металлы, при низкой частоте переменного тока: плотность тока смещения обладает небольшой мощностью, в то время как ток проводимости достаточно велик. В данной ситуации током смещения целесообразно пренебречь по сравнению с током проводимости.
  2. В веществах, для которых характерно высокое сопротивление, то есть изоляторах, при токе с большой частотой ведущая роль отведена току смещения. В этом случае в уравнении для общего тока слагаемые могут обладать одинаковыми или противоположными знаками.

Поэтому величина полного тока может быть меньше, либо превышать ток проводимости, а также равняться нулю. Таким образом, в общем случае переменных токов полный ток определяет магнитное поле. При размыкании контура на концах проводника наблюдают обрыв только тока проводимости. В диэлектрике между концами проводника возникает ток смещения, замыкающий ток проводимости. В итоге, из понятия электрического тока, как полного тока, вытекает утверждение, что в природе все токи замкнуты.

Как найти плотность тока смещения, формула

С целью установить количественную связь между изменяющимся электрическим полем и магнитным полем, которое вызвано электрическим, Максвелл ввел в рассмотрение ток смещения. Определение справедливо в случае работы с диэлектриками. В данных веществах заряженные частицы меняют положение по причине воздействия на них электрического поля.

В случае вакуумной среды заряды отсутствуют, хотя магнитное поле существует. То есть термин «тока смещения» не совсем удачный, однако его смыл абсолютно верный. Вывод, который сделал ученый, состоит в том, что любое переменное электрическое поле образует переменное магнитное поле. Токи проводимости в условиях проводника будут замкнуты токами смещения в диэлектрике или в вакууме. Переменным электрическим полем в конденсаторе создается такое же магнитное поле, как если бы между пластинами был ток проводимости, по величине равный току в металлическом проводнике.

Исходя из данного пояснения, можно рассчитать ток смещения. Поверхностная плотность поляризационных зарядов и вектор электрического смещения равны:

\(\sigma =E\varepsilon \varepsilon _<0>\)

\(\vec =E\varepsilon \varepsilon _<0>\)

Величину полного заряда на поверхности диэлектрика, а также на пластинах конденсатора, можно рассчитать по формуле:

Где S — площадь обкладки конденсатора.

Тогда можно записать следующую формулу:

Таким образом, ток смещения является величиной, пропорциональной скорости, с которой изменяется вектор электрического смещения \(\vec\)

Отсюда вытекает определение тока смещения. Плотность тока смещения можно найти по формуле:

Вихревое магнитное поле \(\vec\) образуется в результате протекания тока смещения, связано с направлением вектора \(\frac>

\) правилом правого винта. Относительная диэлектрическая проницаемость среды рассчитывается по формуле:

Где х — диэлектрическая восприимчивость среды.

В таком случае, можно получить уравнение:

\(D=\varepsilon \varepsilon _<0>E=(1+x)\varepsilon _<0>E\)

\(D=\varepsilon _<0>E+\varepsilon _<0>Ex\)

Вектор поляризации равен:

Таким образом, получим равенство:

Плотность тока смещения в вакууме:

Плотность тока поляризации:

Плотность тока обусловлена перемещением зарядов в диэлектрике.

Источник



ток смещения

Энциклопедический словарь . 2009 .

Смотреть что такое «ток смещения» в других словарях:

Ток смещения — Ток смещения: Ток смещения (электродинамика) величина, пропорциональная быстроте изменения индукции электрического поля. Ток смещения (радиоэлектроника) постоянный анодный (коллекторный) ток, протекающий, когда к управляющему электроду приложено… … Википедия

ток смещения — Совокупность электрического тока смещения в пустоте и электрического тока поляризации, количественно характеризуемая скалярной величиной, равной производной по времени от потока электрического смещения сквозь рассматриваемую поверхность. [ГОСТ Р… … Справочник технического переводчика

ТОК СМЕЩЕНИЯ — величина, пропорциональная скорости изменения переменного электрического поля в диэлектрике или вакууме. Название ток связано с тем, что ток смещения порождает магнитное поле по тому же закону, что и ток проводимости … Большой Энциклопедический словарь

ТОК СМЕЩЕНИЯ — скорость изменения во времени t электрич. индукции D (точнее, величина д/дt(D/4p)). Введен англ. физиком Дж. Максвеллом в его теории эл. магн. поля (см. МАКСВЕЛЛА УРАВНЕНИЯ). Т. с. создаёт магн. поле по тому же закону, что и ток проводимости, т.… … Физическая энциклопедия

ТОК СМЕЩЕНИЯ — физ. величина, пропорциональная скорости изменения напряжённости переменного электрического поля в диэлектрике или вакууме и характеризующая порождённое этими изменениями магнитное поле, но в отличие от тока (см.) не связанная с переносом… … Большая политехническая энциклопедия

ток смещения I — 5.6 ток смещения I0 : Постоянный ток в управляющей катушке, обеспечивающий работу АМП на линейном участке зависимости магнитной силы от силы тока и изменения зазора в АМП (см. формулы в примечании к рисунку 12) Источник … Словарь-справочник терминов нормативно-технической документации

ток смещения — priešįtampio srovė statusas T sritis radioelektronika atitikmenys: angl. bias current vok. Verschiebungsstrom, m; Vorspannungsstrom, m rus. ток смещения, m pranc. courant de déplacement, m; courant de polarisation, m … Radioelektronikos terminų žodynas

ток смещения — slinkties srovė statusas T sritis Standartizacija ir metrologija apibrėžtis Kintančio elektrinio lauko reiškinys, pagal kuriamą magnetinį lauką lygiavertis elektros srovei. atitikmenys: angl. displacement current vok. Verschiebungsstrom, m rus.… … Penkiakalbis aiškinamasis metrologijos terminų žodynas

ток смещения — slinkties srovė statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. displacement current vok. Verschiebungsstrom, m rus. ток смещения, m pranc. courant de déplacement, m … Fizikos terminų žodynas

Ток смещения — При построении теории электромагнитного поля Дж. К. Максвелл выдвинул гипотезу (впоследствии подтвержденную на опыте) о том, что магнитное поле создаётся не только движением зарядов (током проводимости, или просто током), но и любым… … Большая советская энциклопедия

Источник

Читайте также:  Действие магнитного поля проводник с током электрический двигатель